頻譜二信號
A. 頻譜是二進制的信號的功率譜是什麼樣子的
上家產糾紛
B. 什麼是信號的頻譜，及信號頻譜圖怎末理解，詳細點
頻譜是頻率譜密度的簡稱，是頻率的分布曲線。
任何復雜的振動都可以分解成許多幅值和頻率不同的簡諧振動。為了分析實際振動的性質，將振動幅值按其頻率排列所形成的圖像稱為復合振動譜。在振動譜中，橫坐標表示部分振動的圓頻率，縱坐標表示部分振動的振幅。
對於非周期振動（如阻尼振動或短激波），可以根據傅里葉積分分解為具有連續頻率分布的無窮多個簡諧振動的和。
隨著譜線的無限增多，振動譜不再是離散的線性譜。譜線是如此的密集，以至於在頂部形成了一條連續的曲線，這被稱為連續譜。連續譜曲線是各種譜線的包絡線。它也可以分解成許多頻率不可通約的簡諧振動，形成離散譜。
(2)頻譜二信號擴展閱讀：
注意事項：
發射光譜可分為三種不同類型的譜：線性譜、帶狀譜和連續譜。
線譜主要由原子產生，由一些不連續的亮線組成。波段光譜主要是由波長范圍較窄的光組成的分子產生的。連續光譜主要是由白熾固體、液體或高壓氣體激發發出的電磁輻射產生的，它由光的所有波長的連續分布組成。
太陽光的光譜是一種典型的吸收光譜。當來自太陽內部的明亮光線穿過較冷的太陽大氣時，大氣中的原子吸收特定波長的光，在產生的光譜中形成暗線。
當白光通過氣體時，氣體會從穿過氣體的白光中吸收與其特徵譜線相同波長的光，使白光形成的連續譜中出現暗線。在這種情況下，一種物質在連續光譜中吸收某些波長的光所產生的光譜稱為吸收光譜。通常，吸收光譜中的特徵線比線性光譜中的特徵線要少。
當光照射到材料上時，就會發生非彈性散射。在散射光中，除了與激發光波長相同的彈性分量（瑞利散射）外，還有比激發光波長長和短的分量。後一種現象統稱為拉曼效應。
這種現象是印度科學家拉赫曼在1928年發現的，因此產生新的波長的光的散射被稱為拉曼散射，產生的光譜被稱為拉曼光譜或拉曼散射光譜。
C. 關於信號的頻譜的問題
符號函數的直流分量是趨於無窮大！
D. 什麼是信號的頻譜周期信號的頻譜有什麼特點
我們知道：矢量可以在某一正交坐標系（正交矢量空間）中進行矢量分解；類似的，信號（函數）也可以在某一正交的信號空間（函數集）中進行分解。而在實際應用中使用最多的正交函數集是三角函數集（正弦或餘弦信號）。任一信號，只要符合一定條件都可以分解為一系列不同頻率的正弦（或餘弦）分量的線性疊加；每一個特定頻率的正弦分量都有它相應的幅度和相位。因此對於一個信號，它的各分量的幅度和相位分別是頻率的函數；或者合起來，它的復數幅度是頻率的函數。這種幅度（或相位）關於頻率的函數，就稱為信號的頻譜。當把信號頻譜，即幅度（或相位）關於頻率的變化關系用圖來表示，就形成頻譜圖。從頻譜圖上，我們既可以看到這個周期信號由哪些頻率的諧波分量（正弦分量）組成；也可以看到，對應各個諧波分量的幅度，它們的相對大小就反映了各諧波分量對信號貢獻的大小或所佔比重的大小。
這樣，信號一方面可用一時間函數來表示，另一方面又可以用頻率函數來表示。前者稱為信號的時域表示法，後者稱為信號的頻域表示法。無論是時域（時變函數），還是頻域（頻譜），都可以全面的描述一個信號。因此，經常需要把信號的表述從時域變換到頻域，或者頻域變換到時域，以及兩者之間的關系。這種轉換關系可以通過傅立葉級數和傅立葉變換實現。因此信號的頻譜既包含有很強的數學理論——涉及傅立葉變換、傅立葉級數等；又具有明確的物理涵義——包括諧波構成、幅頻相頻等。
總之而言，信號的頻譜是信號的一種新的表示方法，從頻譜可以看到這個周期信號由哪些頻率的諧波分量（正弦分量）組成；也可以看到，對應各個諧波分量的幅度，它們的相對大小就反映了各諧波分量對信號貢獻的大小或所佔比重的大小。
信號頻譜的概念是傳統《信號與系統》課程的核心概念之一。掌握信號頻譜的概念是從事現代信號處理和系統分析的基本條件。
E. 信號頻譜分析的意義
意義：對信號進行頻譜分析可以獲得更多有用信息，求出各個頻率成分的幅值分布和能量分布，從而得到主要幅度和能量分布的頻率值。
信號頻譜分析將信號源發出的信號強度按頻率順序展開，使其成為頻率的函數，並考察變化規律，稱為頻譜分析。頻譜分析主要分析信號是由什麼頻率的正弦信號疊加得到的，以及這些正弦信號的振幅。
(5)頻譜二信號擴展閱讀：
一、信號頻譜分析一般包含以下六項：
1、頻率設置
2、基準電平設置
3、帶寬、掃描時間、觸發控制設置
4、跟蹤發生器設置
5、跟蹤控制設置
6、利用標記功能測量回波損耗(以dB為單位)
二、信號頻譜分析原理：頻譜分析儀架構好似時域用途的示波器，一般面板上布建許多功能控制按鍵，作為系統功能之調整與控制，系統主要的功能是在頻域里顯示輸入信號的頻譜特性。
F. 如何通過頻譜分析比較兩個信號震動的量級
x1=ones(1,2); x2=[x1,zeros(1,6)]; x=10*x2;%所求的周期脈沖信號 N=8;%長度為8 n=[0:1:N-1]; k=[0:1:N-1]; WN=exp(-j*2*pi/N); nk=n'*k; WNnk=WN.^nk; Xk=x*WNnk; magXk=abs([Xk(N/2+1:N),Xk(1:N/2+1)]); subplot(2,1,1);stem(n,x);%畫出周期脈沖信號 subplot(2,1,2);stem(k,magXk); xlabel('k');ylabel('Xtilde(k)'); title('DFS of SQ.wave :L=2,N=8')%該信號頻譜圖 不好意思寫掉了一點 x1=ones(1,2); x2=[x1,zeros(1,6)]; x=10*x2;%所求的周期脈沖信號 N=8;%長度為8 n=[0:1:N-1]; k=[0:1:N-1]; k1=[-N/2:N/2]; WN=exp(-j*2*pi/N); nk=n'*k; WNnk=WN.^nk; Xk=x*WNnk; magXk=abs([Xk(N/2+1:N),Xk(1:N/2+1)]); subplot(2,1,1);stem(n,x);%畫出周期脈沖信號 subplot(2,1,2);stem(k1,magXk); xlabel('k1');ylabel('Xtilde(k)'); title('DFS of SQ.wave :L=2,N=8')%該信號頻譜圖 你再試一試看看，我運行了是正確的
G. 什麼叫頻譜
頻譜是頻率譜密度的簡稱，是頻率的分布曲線。
任何復雜的振動都可以分解為許多不同振幅不同頻率的簡諧振動之和。為了分析實際振動的性質，將分振動振幅按其頻率的大小排列而成的圖象稱為該復雜振動的頻譜。振動譜中，橫坐標表示分振動的圓頻率，縱坐標則表示分振動振幅。
對於非周期性振動(如阻尼振動或短促的沖擊)，按照傅里葉積分，它可以分解為頻率連續分布的無限多個簡諧振動之和。
由於譜線變得無限多，這時振動譜不再是分立的線狀譜，各譜線密集使其頂端形成一條連續曲線，即形成所謂的連續譜，連續譜曲線即為各種譜線的包絡線；而它也有可能分解為頻率不可通約的許多簡諧振動而形成分立譜。
(7)頻譜二信號擴展閱讀
發射光譜可分為三種不同類別的光譜：線狀光譜、帶狀光譜和連續光譜。
線狀光譜主要產生於原子，由一些不連續的亮線組成；帶狀光譜主要產生於分子由一些密集的某個波長范圍內的光組成；連續光譜則主要產生於白熾的固體、液體或高壓氣體受激發發射電磁輻射，由連續分布的一切波長的光組成。
太陽光光譜是典型的吸收光譜。因為太陽內部發出的強光經過溫度較低的太陽大氣層時，太陽大氣層中的各種原子會吸收某些波長的光而使產生的光譜出現暗線。
在白光通過氣體時，氣體將從通過它的白光中吸收與其特徵譜線波長相同的光，使白光形成的連續譜中出現暗線。此時，這種在連續光譜中某些波長的光被物質吸收後產生的光譜被稱作吸收光譜。通常情況下，在吸收光譜中看到的特徵譜線會少於線狀光譜。
當光照射到物質上時，會發生非彈性散射，在散射光中除有與激發光波長相同的彈性成分（瑞利散射）外，還有比激發光波長長的和短的成分，後一現象統稱為拉曼效應。
這種現象於1928年由印度科學家拉曼所發現，因此這種產生新波長的光的散射被稱為拉曼散射，所產生的光譜被稱為拉曼光譜或拉曼散射光譜。